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计及超导体在正常相时的泡利(Pauli)顺磁性，则在外磁场H中正常相自由能密度有所降低，两相自由能之差应计及这种顺磁性，并不同程度地影响超导体的磁性质，称顺磁效应。在弱磁场中，这种效应可忽略不计，但在强磁场中，特别对GL参量`Kgtgt1`的第二类超导体，这种效应显示就不容忽略。处在完全迈斯纳态的库珀电子对的自旋方向相反，一般地令其磁化率s=0。令正常相电子顺磁磁化率为p，并将超导凝聚能与其联系，此时对应的顺磁极限磁场Hp(T)为：

$H_p(T)=H_c(T)//sqrtchi_p$

Hp(T)为热力学临界磁场。对第一类超导体计及顺磁效应对应的是Hc*：

$H_c^**=(frac{1}{H_c^2} frac{1}{H_p^2})^{-1/2}$

一般地$H_pgtgtH_c$，故可忽略泡利顺磁性。对$Kgtgt1$的第二类超导体，第二临界磁场Hc2也大，此时在T=0K对应的Hc2*为：

$H_{c_2}^**(0)=frac{H_{c_2}(0)H_p(0)}{[2H_{c_2}^2(0) H_p^2(0)]^{1/2}}$

对应的第三临界磁场Hc3*(0)，只需将上式中Hc2(0)更改为Hc3(0)即得。

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